火焰光栅在原子吸收光谱仪中的优点是什么?

一个光栅光学元件是在一个单色仪这会将宽带光束分散成不同的波长。通过调整单色器的出口狭缝宽度来选择所需的波长。

光栅的色散角取决于光栅上的线数。线数越大(通常为1200线/mm到1800线/mm)，光栅的色散功率越大。反过来，单色器的整体效率取决于光栅的色散功率。

光栅的机械规则是V形槽的形式。干涉现象导致不同波长的光栅在不同角度发散。在火焰角，特定的波长从表面发散的角度对应于镜面反射率，这意味着入射角等于反射角，有最小的强度损失作为衍射的结果。在划线过程中，可通过控制切割角度来制作光栅。某一特定波长离光栅发光的波长越远，该波长的光损失范围就越大。换句话说，探测某一特定原子线的灵敏度在火焰角最高，并在两侧逐渐降低

原子吸收线从190nm扩展到850nm，所以中间区域的光栅就足够了，因为两边的能量逐渐下降，但在末端有明显的下降。

早期的仪器配备了两个光栅，一个在紫外区发光，另一个在可见光区发光。人们可以选择接近所选波长的光栅。目前，单双发光光栅在分析时无需更换光栅即可达到相同的目的。它在两个光谱区域有两个火焰角。

可以观察到，虽然最大值出现在两个选定的波长，但整体分散的能量灵敏度在整个波长范围内比单闪光光栅更大，单闪光光栅的信号强度在整个波长范围内更大。因此，发光光栅在原子吸收光谱分析中提供了更高的检测灵敏度。

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